телефон 978-63-62
978 63 62
zadachi.org.ru рефераты курсовые дипломы контрольные сочинения доклады
zadachi.org.ru
Сочинения Доклады Контрольные
Рефераты Курсовые Дипломы

РАСПРОДАЖАОбразование, учебная литература -30% Всё для хобби -30% Сувениры -30%

все разделыраздел:Физика

Волны в упругой среде. Волновое уравнение

найти похожие
найти еще

Совок большой.
Длина 21,5 см. Расцветка в ассортименте, без возможности выбора.
21 руб
Раздел: Совки
Совок №5.
Длина совка: 22 см. Цвет в ассортименте, без возможности выбора.
18 руб
Раздел: Совки
Фонарь желаний бумажный, оранжевый.
В комплекте: фонарик, горелка. Оформление упаковки - 100% полностью на русском языке. Форма купола "перевёрнутая груша" как у
87 руб
Раздел: Небесные фонарики
Оно указывает, что смещение распространяется но стержню в виде волн (2.11) или образует суперпозицию таких волн. Скорость распространения этих волн (скорость звука в стержне) (2.12) (мы опускаем для краткости индекс 0 у р). Эта скорость тем больше, чем жестче и чем легче материал. Формула (2.12)—одна из основных формул акустики. Наряду со смещением нас интересуют скорость v =, с которой .движутся отдельные плоскости х = co s (не смешивать с u), деформация и напряжение . Дифференцируя (2.11) по и но x, получаем: v=uf’(x u ) (2.13a) =f'(x u ), (2.13б) =Ef’ (x u ). (2.13в) Таким образом, смещение, скорость, деформация и напряжение распространяются в виде связанных определенным образом между собой недеформирующихся волн, имеющих одну и ту же скорость и одинаковое направление распространения. На рис. 5 показан пример «моментальных снимков», относящихся к одному и тому же моменту времени, смещения, деформации и скорости в одной и той же упругой волне. Там, где смещение имеет максимум или минимум, деформация и скорость равны нулю, так как они обе пропорциональны производной f'{x u ). Физическая интерпретация здесь очевидна: около максимума или минимума смещения соседние (бесконечно близкие) точки одинаково смещены и, следовательно, нет ни растяжения, ни сжатия; в тот момент, когда смещение достигает максимума (минимума), его возрастание сменяется убыванием (или наоборот). Сравнивая формулы (2.13а), (2.13в) и принимая во внимание (2.12) мы видим, что (2.14) где (2.15) есть величина, не зависящая от вида функции f и целиком определяемая свойствами материала. Эта величина называется удельным акустическим сопротивлением материала. Она является, как мы видим, наряду с u его важнейшей акустической характеристикой. Название величины связано с формальной аналогией между уравнениями (2.14) и законом Ома (р аналогично разности потенциалов, v - силе тока). § 2. Упругие волны в газах и жидкостях 1. Волновое уравнение. Мы рассматриваем здесь газ или жидкость (так же как твердое тело в предыдущих параграфах) как сплошную непрерывную среду, отвлекаясь от его атомистической структуры. Под смещением мы здесь понимаем (как и в § 1) общее смещение вещества, заполняющего объем, заключающий в себе очень много атомов, но малый по сравнению с длиной волны. Будем считать, что рассматриваемый газ или жидкость находятся в очень длинной цилиндрической трубе, образующие которой параллельны оси х, и что смещение зависит только от одной координаты х. Мы можем применить к столбу газа или жидкости, заполняющему трубу, те же рассуждения, что и к стержню (§ 1). Мы придем, таким образом, к уравнению (2.16) где р = — есть давление в газе или жидкости. Здесь — значение плотности в состоянии равновесия. Пусть ей соответствует давление р0. Величины р0, не зависят ни от х, ни от . Уравнение (2.16) применимо и в случае плоских волн в неограниченной жидкой или газообразной среде (можно мысленно выделить цилиндрический столб, параллельный направлению распространения и применить к нему те же рассуждения, что к столбу, заключенному в трубе). Как известно из термодинамики, р есть функция плотности данной массы газа (или жидкости) и ее температуры. Температура в свою очередь изменяется при сжатии и разрежении.

В действительности колеблются не только частицы, расположенные вдоль оси х, а совокупность частиц, заключенных в некотором объеме. Распространяясь от источника колебаний, волновой процесс охватывает все новые и новые части пространства. Геометрическое место точек, до которых доходят колебания к моменту времени , называется фронтом волны (или волновым фронтом). Фронт волны представляет собой ту поверхность, которая отделяет часть пространства, уже вовлеченную в волновой процесс, от области, в которой колебания еще не возникли. Геометрическое место точек, колеблющихся в одинаковой фазе, называется волновой поверхностью. Волновую поверхность можно провести через любую точку пространства, охваченного волновым процессом. Следовательно, волновых поверхностей существует бесконечное множество, в то время как волновой фронт каждый момент времени только один. Волновые поверхности остаются неподвижными. Волновой фронт все время перемещается. Волновые поверхности могут быть любой формы. В простейших случаях они имеют форму плоскости или сферы. Соответственно волна в этих случаях называется плоской или сферической. В плоской волне волновые поверхности представляют собой множество параллельных друг другу плоскостей, в сферической волне — множество концентрических сфер. Рассмотрим случай, когда плоская волна распространяется вдоль оси х. Тогда все точки среды, положения равновесия которых имеют одинаковую координату х (но различные значения координат y и z), колеблются в одинаковой фазе. Рисунок 3 На рис. 3 изображена кривая, которая дает смещение из положения равновесия точек с различными x в некоторый момент времени. Не следует воспринимать этот рисунок как зримое изображение волны. На рисунке показан график функции (х, ) для некоторого фиксированного момента времени . С течением времени график перемещается вдоль оси х. Такой график можно строить как для продольной, так и для поперечной волны. В обоих случаях он выглядит одинаково. Расстояние , на которое распространяется волна за время, равное периоду колебаний частиц среды, называется длиной волны. Очевидно, что =vТ, (1.1) где v – скорость волны, Т – период колебаний. Длину волны можно определить также как расстояние между ближайшими точками среды, колеблющимися с разностью фаз, равной 2П. Заменив в соотношении (1.1) Т через 1/ ( – частота колебаний), получим =v (1.2) Рассмотрев кратко основные понятия, связанные с волной, перейдем к описательной стороне, т.е. волновому уравнению. Глава II. Волновое уравнение. §1. Математические сведения. Этот параграф является математическим введением к тому динамическому рассмотрению волн, которое будет дано в $2. Рассмотрим произвольную функцию f(a -bx) (2.3) от аргумента а —bх. Продифференцируем ее дважды по : (2.4) Здесь штрих означает дифференцирование по аргументу a —bx. Продифференцируем теперь нашу функцию дважды по х: (2.5) Сравнивая (2.4) и (2.5), мы убеждаемся, что функция (2.3) удовлетворяет уравнению (2.6) где u=a/b. Легко видеть, что этому же уравнению удовлетворяет произвольная функция f(a bx) (2.7) (2.7) аргумента a bx, а также сумма функций вида (2.3) и (2.7). Функции (2.3) и (2.7) изображают при положительных a, b плоские волны, распространяющиеся, не деформируясь, со скоростью и в сторону соответственно возрастающих или убывающих значений х ). Уравнение (2.6)—дифференциальное уравнение в частных производных, играющее в физике очень важную роль.

Молочный гриб необходим в каждом доме как источник здоровья и красоты
Молочный гриб необходим в каждом доме как источник здоровья и красоты + книга в подарок

 Революция в физике

Они описывают действительные процессы и должны быть выражены действительными функциями. Если же, как это часто делают при описании оптических явлений, иногда полезно заменить указанные действительные функции комплексными величинами, действительной частью которых они являются, то это только вычислительный прием, без которого всегда можно обойтись. В волновой механике все наоборот. Из-за мнимых коэффициентов в самом волновом уравнении комплексный характер «КСИ»-функции, по-видимому, является существенным. Он приводит к тому, что все попытки рассматривать волны волновой механики как физическую реальность, соответствующую колебаниям какой-то среды, оказываются несостоятельными. В ходе развития волновой механики функцию «КСИ» стали рассматривать как некую вспомогательную величину, значение которой позволяет вычислить другую величину. Эта последняя уже действительна, она имеет физический смысл, причем, как правило, статистического характера. Мы еще должны будем вернуться к этому пункту. Здесь же уместно было просто отметить, почему волновое уравнение волновой механики уже по своей форме вынуждает нас отказаться от идеи дать этим волнам непосредственное физическое толкование

скачать реферат Волны в упругой среде. Волновое уравнение

МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ИНЖЕНЕРНОЙ ЭКОЛЛОГИИ. МЦВО. РЕФЕРАТ ПО ФИЗИКЕ на тему «Волны в упругой среде. Волновое уравнение». Выполнил: студент группы М-13 машиностроительного факультета Калинин Валерий. Преподаватель: Степанюк Владислав Николаевич. г. Домодедово. 1999 год. СОДЕРЖАНИЕ. стр. Глава I. Волна. §1. Понятие упругой волны. Поперечные и продольные волны. . 2 §2. Фронт волны. Длина волны. . 3 Глава II. Волновое уравнение. §1. Математические сведения. . 4 §2. Упругие волны в стержне. 1) волновое уравнение. . 5 §3. Упругие волны в газах и жидкостях. 1) волновое уравнение; . 8 2) случай идеального газа . 9 Список использованной литературы. . 11 Практические задания. Задача №1. . 12 Задача №2. . 13 Задача №3. . 14 Глава I. Волна. §1. Понятие волны. Поперечные и продольные волны. Если в каком-либо месте упругой (твердой, жидкой или газообразной) среды возбудить колебания ее частиц, то вследствие взаимодействия между частицами это колебание будет распространяться в среде от частицы к частице с некоторой скоростью v.

Настольная игра "Скажи, если сможешь!".
Это веселая игра на артикуляцию. Вам нужно объяснить как можно больше слов своей команде, но задача не так проста. Вам нужно вставить в
910 руб
Раздел: Игры на ассоциации, воображение
Глобус детский зоогеографический, с подсветкой, 210 мм.
Глобус детский зоогеографический, на пластиковой подставке, с подсветкой. Диаметр: 210 мм.
985 руб
Раздел: Глобусы
Карандаши цветные "Lyra Groove", 10 цветов.
Карандаши с эргономичным захватом по всей длине, с европодвесом. Идеальные для раннего развития ребенка. Диаметр грифеля 4,25 мм!
879 руб
Раздел: 7-12 цветов
 Самые знаменитые ученые России

Этим отделом руководил до самой смерти. Научные труды Тамма посвящены квантовой механике и ее применениям, теории твердого тела, физической оптике, ядерной физике, теории элементарных частиц, проблеме термоядерного синтеза, прикладной физике. В 1930 году он разработал полную квантовую теорию рассеяния света в кристаллах, для чего осуществил квантование не только световых, но и упругих волн в твердом теле, введя не существовавшее до того понятие звуковых квантов фононов. В том же году дал последовательный вывод формулы Клейна-Нишины для рассеяния света на электроне, что имело важное значение для утверждения релятивистского волнового уравнения Дирака для электрона. В 1931 году, совместно с физиком С. П. Шубиным, разрабатывая квантовую теорию металлов, построил теорию фотоэффекта на металлах и теоретически указал возможность особых состояний электронов на поверхностях металлов так называемые «уровни Тамма». В 1934 году предложил и математически развил количественную теорию ядерных сил, в которой впервые показал возможность переноса взаимодействий электронами и нейтрино

скачать реферат Электромагнитные волны

Согласно этому принципу все точки поверхности волнового фронта являются источниками вторичных волн. Искомое положение волнового фронта совпадает с поверхностью, огибающей фронты вторичных волн. 5. Уравнение бегущей волны. Уравнением упругой волны называется зависимость от координат и времени скалярных или векторных величин, характеризующих колебания среды при прохождении по ней волны. Так, для волн в твердом теле такой величиной является смещение от положения равновесия любой точки тела в произвольный момент времени. Для характеристики продольных волн в жидкости или газе используют понятие избыточного давления. Избыточное давление равно разности между давлением в данный момент времени, когда по среде проходит волна, и равновесным, когда возмущений в среде нет. Получим уравнение бегущей волны в одномерном пространстве, которое предполагаем изотропным и однородным (см. определения выше). Кроме того, силы сопротивления в среде считаем пренебрежимо малыми (т.е. нет затухания колебаний). Пусть точка О - центр (источник) колебаний, она колеблется по закону: - смещение точки О от положения равновесия, - частота, А – амплитуда колебаний.

 Большая Советская Энциклопедия (ВО)

При некоторых условиях сложный расчёт распространения В. можно заменить более простым расчётом формы лучей. Этим пользуются в геометрической акустике и геометрической оптике . Такой упрощённый подход применим, когда длина В. достаточно мала по сравнению с некоторыми характерными размерами, например размерами препятствий, лежащих на пути распространения В., поперечными размерами фронта В., расстояний до точки, в которой сходятся В., и т.п.   Излучение и распространение В. Для излучения В. необходимо произвести в среде некоторое возмущение за счёт внешнего источника энергии. Работа, совершаемая этим источником, за вычетом некоторых потерь превращается в энергию излучаемых В. Так, например, мембрана телефона или диафрагма громкоговорителя, получая энергию от электроакустического преобразователя , излучает звуковые В. Излучение В. производится всегда источниками ограниченных размеров, в результате чего возникает «расходящаяся» В. Только на достаточно большом расстоянии от источника эту В. можно принять за плоскую.   Несмотря на разную природу В., закономерности, которыми определяется их распространение, имеют между собой много общего. Так, упругие В. в однородных жидкостях (газах) или электромагнитные В. в свободном пространстве (а в некоторых случаях и в пространстве, заполненном однородным изотропным диэлектриком), возникающие в какой-нибудь малой области («точке») и распространяющиеся без поглощения в окружающем пространстве, подчиняются одному и тому же волновому уравнению .   Особого вида излучение В. имеет место при движении в среде тел со скоростями, большими, чем фазовые скорости В. в этой среде

скачать реферат Основы теории непустого эфира (вакуума)

Однако такой вид смещений характерен только для твердых тел. Очень высокая скорость и очень малое затухание при распространении света от весьма далеких галактик приводит к выводу, что эфир, как носитель электромагнитной волны, близок по свойствам к абсолютно твердому телу с очень высокой упругостью. В то же время эфир может без трения проникать в физические тела и все эти тела, в том числе и твердые, могут совершенно свободно передвигаться в эфире. Как следует из этого, до сих пор не выработана логически непротиворечивая физически обоснованная теория эфира (вакуума). Вместе с этим, отказ от наличия эфира означает отказ от светоносной среды, доставляющей нам от солнца живительную энергию. В повседневном быту каждый из нас пользуется радио- и телеприемниками, получающими через окружающий Землю эфир полезный сигнал из околоземного космоса. И именно волновые уравнения, полученные на основе предположения о наличии среды с определенными и известными свойствами, позволяют в точности рассчитывать траектории распространения электромагнитных волн.

скачать реферат Упругие волны

Его можно записать в виде где ? – оператор Лапласа. Легко убедиться в том, что волновому уравнению удовлетворяет не только функция (3.6), но и любая функция видаДействительно, обозначив выражение, стоящее в скобках в правой части (4.4), через ?, имеем АналогичноПодстановка выражений (4.5) и (4.6) в уравнение (4.2) приводит к выводу, что функция (4.4) удовлетворяет волновому уравнению, если положить v=?/k. Всякая функция, удовлетворяющая уравнению вида (4.2), описывает некоторую волну, причем корень квадратный из величины, обратной коэффициенту при , дает фазовую скорость этой волны. Отметим, что для плоской волны, распространяющейся вдоль оси х, волновое уравнение имеет вид § 5. Скорость упругих волн в твердой среде Пусть в направлении оси х распространяется продольная плоская волна. Выделим в среде цилиндрический объем с площадью основания S и высотой ?x (рис. 5.1). Смещения ? частиц с разными х в каждый момент времени оказываются различными (см. рис. 1.3, на котором изображено ? в функции от x). Если основание цилиндра с координатой х имеет в некоторый момент времени смещение ?, то смещение основания с координатой x ?x будет ? ?. Поэтому рассматриваемый объем деформируется – он получает удлинение (алгебраическая величина, соответствует сжатию цилиндра) или относительное удлинение.

скачать реферат Ультразвук. Энергия упругих колебаний

БЕЛОРУССКИЙ ГОСУДАРСТЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ИНФОРМАТИКИ И РАДИОЭЛЕКТРОНИКИ Кафедра электронной техники и технологии РЕФЕРАТ на тему: «Ультразвук. Энергия упругих колебаний» Минск, 2008 1. Ультразвук. Общие сведения Ультразвук (УЗ) представляет собой упругие колебания и волны в диапазоне от 104 до 109 Гц. Распространение мощного УЗ в физической среде (газе, жидкости или твердом теле) вызывает ряд специфических эффектов, которые широко используют в различных областях науки и техники. Уравнение, которое связывает изменения параметров колебательного движения во времени с его изменением в пространстве, называют волновым уравнением. ,(1) где Под ред. О.Ф.Тищенко. — Кн.2. М.: Машиностроение

скачать реферат Волновые процессы и элементы векторного анализа

БЕЛОРУССКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ИНФОРМАТИКИ И РАДИОЭЛЕКТРОНИКИ Кафедра ЭТТ РЕФЕРАТ На тему: «Волновые процессы и элементы векторного анализа» МИНСК, 2008 1. Введение. Волновые процессы. При взаимодействии среды с физическими полями и упругими материальными объектами, в средах возникают возмущения. Одним из таких возмущений являются волны. Волны представляют собой изменения состояния среды (возмущения), распространяющиеся в этой среде и несущие с собой энергию, без переноса вещества. Математически процесс распространения волн описывается с помощью волнового уравнения. В наиболее общем виде волновое уравнение записывается: y2 (13) ЛИТЕРАТУРА Гурский Л.И., Зеленин В.А., Жебин А.П., Вахрин Г.Л. Структура, топология и свойства пленочных резисторов.—Мн.: Навука i тэхнiка, 2007 -- 250 с. Гурский Л.И., Румак Н.В., Куксо В.В. Зарядовые свойства МОП-структур.—Мн.: Навука i тэхнiка, 2000 -- 200 с. Мищенко В.А., Городецкий Л.М., Гурский Л.И. и др. Интеллектуальные системы автоматизированного проектирования БИС и СБИС. Мн.: Радио и связь -- 2005. - 450 с.

Настольная игра "Скоростные цвета".
Вдохните жизнь в чёрно-белые картинки! Бросьте взгляд на цветную версию, переверните карту и постарайтесь раскрасить её точно так же... и
1085 руб
Раздел: Внимание, память, логика
Карандаши цветные, 24 цвета.
Цветные карандаши в картонной коробке. Прочный грифель. Яркие цвета. Мягкое письмо и ровное закрашивание. Материал корпуса: дерево. Форма
357 руб
Раздел: 13-24 цвета
Деревянная рамка для картин, белая с золотом, 40x50 см.
Деревянная багетная рамка прекрасно дополнит любую картину, придаст ей законченный вид. Утонченная, изящная рамка, выполненная в
1078 руб
Раздел: Размер 40x50
скачать реферат Взаимодействие коротких акустических импульсов с неоднородностями на поверхности твердого тела

При распространении волны вдоль оси x (рис.1) и векторе смещения, лежащем в плоскости xz, векторный потенциал имеет одну компоненту и . (3)Используя эти выражения и закон Гука для изотропного тела, можно записать отличные от нуля компоненты тензора напряжений: -постоянные Ламе, причем -плотность упругого тела). Решения уравнений (2), описывающие поверхностную акустическую волну, имеют вид:- частота и волновое число волны, - амплитуды двух компонент волны, -коэффициенты, описывающие спадание волн сжатия и сдвига в глубь поверхности. Из уравнений движения (2) следует, что- волновые числа продольной и сдвиговой объемных волн. На свободной границе полупространства z=0 должны выполняться условия отсутствия напряжений , (6) .Выражение в квадратных скобках преобразуется к виду , после чего система (6) записывается в виде:.Из условия существования ненулевых решений этой линейной системы уравнений получается уравнение Рэлея , легко видеть, что не зависит от частоты, т.е. волны Рэлея в классическом упругом теле бездисперсны и отношение , т.е. зависит только от коэффициента Пуассона линейно связаны уравнениями (7), поэтому решения (5) можно представить в виде:вычисляются по формулам (3); в частности, для амплитуды смещения , (10)соответственно . (11)Из этих формул видно, что смещение частиц среды в волне Рэлея происходит по эллипсам, причем на «гребнях» волны частицы движутся в направлении, противоположном направлению распространения волны.

скачать реферат Затухание ЭМВ при распространении в средах с конечной проводимостью

Волновой процесс, в котором поверхности равных амплитуд и поверхности равных фаз являются плоскостями, называется плоской волной. Простейшим случаем плоской волны является плоская однородная волна. В плоской однородной волне плоскости равных амплитуд совпадают с плоскостями равных фаз. Фазовая скорость такой волны будет равна , то q — мнимое, и распространения нет: существует пространственная периодичность по ( и монотонное затухание. Начальная форма волны не смещается вдоль оси (, волновое явление вырождается в диффузию. Частный случай временной зависимости р = i(. Тогда волновое число k комплексно. Обозначим k=( i(, где ( — фазовая константа, ( — коэффициент затухания. Тогда (2.3) Следовательно, при р=i( имеет место волновой процесс с затуханием, если . Исследуем фазовую скорость волны в среде с конечными ( и (. Поскольку волновое число комплексно: k=( i(, имеем 2 считаем равным нулю). В общем случае где (, (, , ( — действительные числа. Отсюда получаем выражение фазовой скорости представляет скорость, с которой движется плоскость постоянной фазы Для определения степени затухания и фазовой скорости нужно вычислить ( и (. Из уравнений (2.3) получаем или Здесь нужно оставить знак , так как ( — действительное число (2.5) Отсюда находим фазовую скорость (2.6) Зависимость фазовой скорости от частоты сложная: если (, (, ( не зависят от частоты, то с увеличением ( фазовая скорость увеличивается, т. е. в сложной волне гармоники убегают вперед.

скачать реферат Физика

И нет ничего удивительного в том, что волновое уравнение не инвариантно относительно преобразований Галилея. Мы неявно предположили, что исходная система K - это система отсчета, в которой среда (воздух) покоится. Поясним сказанное подробнее. Пусть у нас имеется тело, движущееся со скоростью v вдоль оси x и пусть в этом теле распространяется волна в положительном или отрицательном направлении оси x. Рассмотрим волну, распространяющуюся в положительном направлении оси x. Относительно взятой системы отсчета она имеет скорость cдв = c v. Таким образом, если форма волны в нулевой момент времени дается функцией f(x), которая может быть взята произвольной, то в момент времени она будет описываться функцией Найдем вид уравнения, которому удовлетворяет эта функция. Очевидно Поэтому функция u удовлетворяет следующему уравнению Подействуем на это уравнение справа и слева дифференциальным оператором Следовательно, раскрывая скобки, имеем уравнение члены со смешанной производной, пропорциональные c, взаимно сокращаются. Разделив на c2, окончательно приходим к уравнению которое в точности совпадет с уравнением, полученным выше. Рассмотрим теперь волну, распространяющуюся в отрицательном направлении оси x.

скачать реферат Защита от электромагнитных излучений

С высоты этих открытий все накопившиеся феномены из области парапсихологии, не более чем детские игрушки. Как популярно объясняет рождение материи из вакуума согласно своей "Теории физического вакуума" академик Г.И.Шипов : на востоке давно было такое представление, что весь материальный мир - это волны на поверхности озера. Если поверхность озера гладкая, то никакой материи нет, но подул ветерок, появились волны - это и есть рождение материи. Откуда она появилась? Из пустоты. Пустота в восточных трактатах описывается некой упругой средой. Современная физика пришла к тому же. Он считает, что вакуум обладает некими упругими свойствами, некой внутренней структурой. И этот же вакуум, в среднем пустой и незаряженный и не обладающий массой, способен рождать материю. Выведенное Г.И. Шиповым уравнение характеризует и описывает пустое искривленное, плюс закрученное пространство. Теория описывает рождение из вакуума не только элементарных частиц, но и более сложных физических объектов (телепортация). Что объясняет торсионная теория? В выступлениях академик А.Е.Акимов говорит, что каждому независимому параметру элементарных частиц соответствует свое независимое поле.

скачать реферат Оптические явления в природе

Что же касается вопросов, связанных со зрением, устройство и функционирование глаза, то они выделились в специальное научное направление, называемое физиологической оптикой. Виды оптики При рассмотрении многих оптических явлений можно пользоваться представлением о световых лучах – геометрических линиях, вдоль которых распространяется световая энергия. В этом случае говорят о геометрической (лучевой) оптике. Геометрическая оптика широко используется в светотехнике и при рассмотрении действий многочисленных приборов и устройств – начиная от лупы и очков и кончая сложнейшими оптическими микроскопами и телескопами. В начале XIX века развернулись интенсивные исследования открытых ранее явлений интерференции, дифракции и поляризации света. Эти явления не находили объяснения в рамках геометрической оптики, необходимо было рассматривать свет в виде поперечных волн. Так возникла волновая оптика. Первоначально полагали, что свет - это упругие волны в некоторой среде (мировом эфире), которая будто бы заполняет все мировое пространство.

Набор детской посуды "Корова", 3 предмета.
Набор посуды для детей включает в себя три предмета: суповую тарелку, обеденную тарелку и кружку. Набор упакован в красочную, подарочную
363 руб
Раздел: Наборы для кормления
Мозаика, 654 элемента.
Магнитная мозаика - это набор простейших геометрических фигур разных цветов, который позволяет детям создавать чудесные образы. Ваш
845 руб
Раздел: Магнитная
Набор STABILO LeftRight для правшей.
В наборе: шариковая ручка, механический карандаш, грифели, ластик, точилка. STABILO LeftRight: • Созданы специально для обучения письму
482 руб
Раздел: Наборы канцелярские
скачать реферат Исследование явления дисперсии электромагнитных волн в диэлектриках

В более общих случаях от частоты могут сложным образом зависеть действительная и мнимая части волнового числа: . Действительная часть характеризует зависимость от частоты фазовой скорости распространения волны , а мнимая часть — зависимость коэффициента затухания волны от частоты. Во многих случаях волновой процесс удобно описывать не одним уравнением типа волнового, а системой связанных интегродифференциальных уравнений — матричный оператор, действующий на вектор-столбец , например, для акустических волн может служить совокупность переменных (колебательная скорость, приращения плотности, давления, температуры), а для электромагнитных волн — компоненты векторов напряженностей электрического и магнитного полей, электрического смещения и магнитной индукции. В этом случае формальная схема отыскания закона дисперсии такова. Ищем решение системы в виде , Решение будет нетривиальным, только если . Наличие у дисперсионного уравнения нескольких корней означает, что система может описывать несколько типов собственных волн (мод) среды.

скачать реферат Билеты по Курсу физики для гуманитариев СПБГУАП

Переменные электромагнитные поля могут распространяться в вакууме. Для количественного описания волн вводят 2 понятия: интенсивность волны и объемную плотность энергии волны. Интенсивность волны - это средняя по времени эн-я, переносимая волнами через единичную пл-дь, параллельную волновому фронту, за единицу времени. Объемная плотность энергии - это эн-я волн, приходящаяся на единицу объема. Волна - это процес распространения колебаний в прост-ве (в упругой среде , как это имеет место для звуковых волн, или в вакууме, как это имеет место для электромагнитных волн). Энергия колебаний опр-ся амплитудой и частотой. Она ~ квадрату амплитуды колебаний. В сист-е СИ интенсивность волны выражается в Вт/м2. Без вывода приведем выражения для интенсивности и скор. звуковой и электромагнитной волн. Для звуковой волны: J = 1/2 pvA^2w^2 Vii=sqr (E/p); Vi=sqr (G/p) где А - амплитуда колебаний среды, 'амега' - частота, (, (//, (( - скорость волны, продольной и поперечной, 'ро' - плотность среды, в кот. распространяется звуковая волна, E - коффициент Юнга, G - коэф. сдвига. Распространение звука в упругой среде связано с объемной деформацией.

скачать реферат Билеты по физике; развернутый план

Закон сохранения электрического заряда. Взаимодействие заряженных тел. Закон Кулона. 1. Явление электризации тел. 2. Электрический заряд, его связь с частицами (протоном, электроном). 3. Обьяснение электризации тел с электронной точки зре ния. 4. Закон сохранения электричекого заряда: формулировка математическая запись 5. Примеры, доказывающие справедливость закона. 6. Закон Кулона: формулировка математическое выражение 7. Опыты, на основе которых был установлен. 8. Физический смысл коэффициэнта К. 9. Границы применимости закона. 10. Чертеж, показывающий направление сил, действующих между зарядами. 11. Единица заряда - кулон (определение). II. Волны. Поперечные и продольные волны. Длина волны, ее связь со скоростью распространения и частотой (периодом) колебаний. 1. Представление о волновом процессе, как о распространении колебаний в упругой среде. 2. Обьяснение механизма распространения колебаний. 3. Механизм образования поперечной волны. 4. Механизм образования продольной волны. 5. Примеры продольной и поперечной волн. 6. Определение основных характеристик: длина волны скорость волны 7.

скачать реферат Вариант вузовских экзаменационных билетов и вопросов по физике

Записать формулу для результата сложения колебаний близкой частоты (биения). 26) Сформулировать понятие идеального газа. Записать функцию распределения молекул идеального газа по энергиям теплового движения. 27) Определить понятие электрической емкости проводника (формула), единицы электрической емкости. Формула расчета емкости последовательно соединенных конденсаторов. 28) Опишите схему деления урана и условия для возникновения цепной реакции. Зав. кафедрой Экзаменационный билет по предмету ФИЗИКА Билет № 10 1) Привести выражение для расчета гидростатического давления ( единицы измерения). Сформулировать закон Архимеда. Примеры действия закона в природе. 29) Объяснить физическую основу капиллярных явлений. Записать формулу для расчета высоты поднятия жидкости в капилляре. 30) Сформулировать понятие (и записать формулу) электрического тока. Постоянный ток. Плотность тока через единицу поверхности проводника. 31) Поясните, что называется волной де Бройля. Напишите выражения для фазовой и групповой скорости волн де Бройля. Зав. кафедрой Экзаменационный билет по предмету ФИЗИКА Билет № 11 1) Привести примеры волновых движений в упругой среде.

телефон 978-63-62978 63 62

Сайт zadachi.org.ru это сборник рефератов предназначен для студентов учебных заведений и школьников.